1 引言

在弧焊逆變器中,大功率快恢復二極管的瞬態過渡過程和特性對于高頻整流和主開關器件的正常工作具有至關重要的影響.在IGBT開通瞬間,功率二極管處于續流狀態,會引起變壓器次級短路,對 IGBT形成電流沖擊,不利于IGBT的可靠運行.

功率二極管存在顯著的電導調制和電荷存儲效應,其開、關狀態的改變需要一定的時間[1].在正向恢復過程中,開通初期出現高出正常通態壓降2~10倍的電壓尖峰;而在反向恢復過程中,關斷初期不能承受反向電壓而產生較高的反向電流.為準確表征弧焊逆變器的動態過程,功率二極管的仿真模型必須能正確反映正向和反向的恢復特性.

SPICE標準二極管模型完全忽視了正向恢復效應,對二極管反向恢復現象的模擬也會產生錯誤的振蕩[1].國際上許多文獻對功率二極管的實用仿真模型進行了大量研究”[1~4],其中基于集中電荷的概念,根據功率二極管內部載流子的簡化輸運方程,成功地給出了可以同時正確描述二極管正、反向恢復瞬態過程的仿真模型.國內針對SPICE標準二極管模型的不足而展開深入討論的文獻不多[5].以下將以 C L Ma和P O Lauritizen的系列研究為基礎,對功率二極管的電路仿真模型進行深入探討.

2 功率二極管的數學物理方程

功率二極管的數學物理方程由反向恢復、正向恢復、發射區復合方程以及包括接觸電阻和結電容的總變量方程等4部分組成.

2.1 反向恢復的方程

擴散電流可由下式決定:

(1)式中 qo——pi界面附近的電荷變量

q2——i/2區的電荷變量

T12——擴散穿越時間常數

對于q2,電荷控制的連續性方程為:

(2)式中 ——電荷變化率

qo——pn結的注入電荷水平變量

——電荷在壽命,期間的復合率

——p+i結到q2的擴散電荷

由pn結定律可得:

(3)式中ISO——二極管的飽和電流常數

T——電荷壽命

VT——熱電勢常量

vE——結電壓

由式(1),式(2)和式(3)組成的方程組就是完整描述功率二極管反向恢復過程的數學物理模型.

2.2 正向恢復的方程

在二極管正向過渡期間,由于i區的初始導電性低,在二極管兩端建立起較高的電壓.隨著注入載流子濃度的增加,i區上的電壓很快降低到二極管正常穩態正向電壓.按照載流子漂移導電方程,

可得:

(4)式中 vM——i/2區的電壓

RMo——i區的初始電阻常量

iVD——二極管總電流

式(4)是功率二極管的正向恢復方程,說明i區上的電壓直接取決于該區的總電流iVD和電荷q2.

2.3 發射區的載流子復合

當功率二極管的導通電流很高時,由于載流子注入到重攙雜的p+和n+發射區.此時,發射區的載流子復合電流iE不可忽略.根據發射區的注入電子濃度變化方程,可得:

(5)式中ISE——電流常數

通常,ISE比ISO小幾個數量級,也就是說,iE僅在非常大的電流下才成為總電流的主要部分.